стью и ионами плотного слоя. Из условия электронейтральности двойного слоя в целом следует:

где P6 — заряд диффузной части двойного слоя, приходящийся на единицу поверхности.

При исследовании дисперсных систем определение адсорбционных потенциалов Ф, различных ионов представляет значительные трудности и не всегда может быть осуществлено; невозможно также измерить и величину <р</, что ограничивает применимость количественных расчетов по теории Штерна — Грэма в коллоидной химии. Вместе с тем представления этой теории позволяют объяснить некоторые случаи перезарядки поверхности при введении электролитов. Такие явления обнаруживаются при измерении электрокинетического потенциала £ — величины, близкой к потенциалу плотного слоя ср</ (см. IV.2).

Рассмотрим изменение потенциала срв диффузной ч а с -т и двойного электрического слоя, приняв, что в объеме дисперсионной среды ф = 0. Теоретическое описание этой части двойного электрического слоя принадлежит Гуи и Чепмену, которые сопоставили энергию электростатического взаимодействия ионов с энергией их теплового движения, допустив, что распределение концентрации ионов в двойном электрическом слое подчиняется уравнению Больцма-на:

Тем самым было использовано приближение идеального раствора ионов. Другое допущение, сделанное Гуи и Чепменом, предполагает, что величина W1 в диффузной части слоя имеет чисто электростатический характер и равна работе переноса заряда zfi из бесконечно удаленных от поверхности областей раствора в данную точку (х9 у, z):

Следовательно, концентрация /-го иона может быть определена выражением

P* + Pd + Ps = 0,

W1 = Z4 еср(х, у, z).

Yi1 =л/0ехр -

ZjC(p(x, у, z) кТ

(III.3)

Copyright © 2007-2012 Zomber.Ru

Использование материалов сайта возможно при условии указания активной ссылки
Решить химию