Главная страница сайта Услуги решения задач по химии
Лекции по химии Учебник - аналитическая химия


ния 4я(г + А)2 на поверхностную плотность заряда рд в той части двойного слоя, которая отделена границей скольжения, т. е. плоскостью, где потенциал ф(х) = С,. Величину рдможно определить, если в выражении (III.7) ((^заменить на Учитывая это, имеем:

q[ = 4тс(г + A)2V8s80k7>^shg| *4тс/-2ее0жС . (1УЛ1)

При электрофорезе малых частиц, окруженных толстым диффузным слоем противоионов, когда гаг < I1 такое рассмотрение перестает быть справедливым. В этом случае коллоидная частица оказывается подобной большому многозарядному иону, находящемуся в диэлектрической среде. Заряд q"x такого иона, рассматриваемого как сферический конденсатор, связан с потенциалом его поверхности известным из электростатики соотношением

<7" = 4тсбб0/С (IV.12)

Электрическая сила действующая на такую заряженную частицу со стороны внешнего электрического поля напряженностью Е, равна:

FE = 4тсее0л;£

При движении частицы с установившейся скоростью V0 сила FE уравновешивается силой вязкого сопротивления F^ определяемой уравнением Стокса (см. IV.4):

= 6тп1П>0.

Следовательно, скорость электрофореза частиц при гав « 1 равна:

_2 ЕЕоС£ (IV.13)

° = 3 Л *

Сопоставление (IV. 13) с уравнением Гельмгольца — Смолуховского (IV.8) для плоской поверхности показывает, что они отличаются только численным коэффициентом V3-

Д. Генри показал, что для частиц любой формы, при любом соотношении их размеров и толщины ионной атмосферы 5 = 1/ав, уравнение Гельмгольца — Смолуховского может быть записано в обобщенном виде:

V =к

где численный коэффициент кх зависит от формы частицы и отношения ее размера к толщине ионной атмосферы.

В соответствии с выражениями (IV. 13) и (IV.8) коэффициент кх меняется от 2/3 ДР1 при возрастании величины авг (рис. IV-8, кривая 7). Для анизометричных частиц наиболее существен размер вдоль поля. Так, если длинные цилиндрические частицы (нити) расположены параллельно направлению силовых линий внешнего электрического поля, то с толщиной ионной атмосферы должна сопоставляться длина частиц, а если поперек силовых линий, то их радиус г. В первом случае длина частиц, как правило, много больше толщины ионной атмосферы, и внешнее поле оказывается параллельным поверхности частиц; поэтому и кх = 1 при любом радиусе частиц (кривая 2). Для частиц, расположенных перпендикулярно силовым линиям поля, при малых значениях г ав коэффициент кх = 1/2,э. при больших г ав также кх - 1 (кривая J). Для крупных электропроводящих частиц и нитей, расположенных вдоль поля, существенное влияние оказывает ток, протекающий через частицы, что приводит к уменьшению кх (кривая 4).


 

Вернуться в меню книги (стр. 101-200)

 

Решение химии - помощь онлайн
Быстро и качественно решим ваши задачи по химии. Консультируем в том числе онлайн.

Современная квантовая химия
В книге рассказано об основных достижениях квантовой химии.

 

Copyright © 2007-2012 Zomber.Ru

Использование материалов сайта возможно при условии указания активной ссылки
Решить химию