Главная страница сайта | Услуги решения задач по химии |
Лекции по химии | Учебник - аналитическая химия |
выражение (VII.21) принимает вид
4z2e2(p20n0
кТ
т. е. электростатическая составляющая расклинивающего давления пропорциональна квадрату потенциала поверхности ф0.
Для сильно заряженной поверхности, когда ф0 >-и у « 1, рас-
клинивающее давление равно:
Пе/«64я0к7У .
В этом случае Пе1 не зависит от потенциала поверхности — происходит существенная экранировка поверхности противоионами. Зависимость расклинивающего давления от ф0 при некоторой постоянной толщине прослойки среды h (рис. VII-9) имеет два характерных участка: резкое изменение Пе1 при малых потенциалах поверхности и постоянное значение при больших ф0. Увеличение концентрации электролитов, вызывающее рост величины ае ~ фг^ (см. Ш.З), приводит к уменьшению расклинивающего давления прослойки данной толщины.
Интегрирование выражения (VII.21) по толщине прослойки позволяет, в соответствии с соотношением (YII.4), определить изменение ее энергии: А^ш. При постоянном потенциале это дает:
64я0к7у2 ^.mh (VII.22)
ае
Электростатические составляющие расклинивающего давления (VII.21) и энергии пленки (VII.22) положительны, т. е. отвечают отталкиванию; их можно сопоставить с молекулярными составляющими этих величин (отрицательными, т. е. описывающими притяжение). Это позволяет в соответствии с теорией ДЛФО рассмотреть природу устойчивости тонких пленок и соответственно дисперсных систем, стабилизированных диффузными ионными слоями Сум- P110 3ависимость элекгроста. МИруя выражения (VU.21) И (\IV.Z1) С ra4ecKOft составляющей расклини-выражениями (VII.9) И (VII. 10), полу- вающего давления Пе/ от Фо-потен-
чаем: циала
2 /4кГ\2
Решение химии - помощь онлайн |
Современная квантовая химия |
Copyright © 2007-2012 Zomber.Ru
Использование материалов сайта возможно при условии указания активной ссылки
Решить химию