R771n к внутренней поверхности при малых (но не слишком) Д. Другая причина заключается в том, что J7n (х) для т > 2 имеет горизонтальную касательную при х = 0; эта причина вызывает сдвиг центра кривой Rmn к наружной поверхности при Д -> 2. Для промежуточных значений Д имеется переходная область, где эти две противоположные тенденции гасят друг друга.

Поскольку J1 (х) имеет конечную производную при х = 0, то отклонение относительно мало при Д = 2 и промежуточного минимума нет. Для т = 0 и Д = 2 имеется отклонение R01 от функции (16а).

7. Заключение

Вследствие различных интерферирующих эффектов оказывается, что разности между значениями энергии и волновыми функциями трехмерных решений и соответствующими величинами одномерной модели несомненно меньше, чем этого можно было ожидать из общих соображений, основанных на асимптотическом поведении. Одномерное приближение дает в высокой степени близкие к истинному решения даяге для тора, ширина которого равна радиусу или несколько больше его радиуса.

ЛИТЕРАТУРА

1. Ruedenberg К., S с h е г г С. W., J. Chem. Phys., 21, 1565 (1953); 22, 151 (1954); 22, 1878 (1954); 23, 401 (1955).

2. Scherr С. W., J. Chem. Phys., 21, 1582 (1953); 21, 1413 (1953).

3. Ham N. S., Ruedenberg К., J. Chem. Phys., 29, 1199 (1958).

4. Другие важные статьи по модели свободных электронов собраны в «Free-Electron Theory о{ Conjugated Molecules», Wiley, New York, 1964.

5. Ruedenberg K., J. Chem. Phys., 34, 1861, 1884 (1961).

6. K irk ham D., J. Math. Phys., 36, 371 (1958).

Copyright © 2007-2012 Zomber.Ru

Использование материалов сайта возможно при условии указания активной ссылки
Решить химию