рические области сильно перекрываются друг с другом, и нельзя говорить, что они пространственно достаточно обособленны.

Следует отметить, однако, что чисто эмпирически нет никаких существенных различий в законе преломления для веществ, образованных из малых молекул и из макромолекул. Поэтому по возможности следует стараться избегать использования модели сферических молекул. Налагаемые ограничения не позволяют, таким образом, делать далеко идущие выводы, но в установленных рамках становятся более понятными некоторые существенные моменты теории оптического вращения плоскости поляризации, в отношении которых имеются неясности.

Прежде всего напомним некоторые основные положения из теории распространения света в веществе, предложенной Лорен-цом [11]; прекрасное изложение этой теории можно найти в книге Розенфельда [15].

Уравнения Максвелла для заряженных частиц в электромагнитном поле имеют вид

rotb-ye = i-pv, (23)

rote + -ib = 0, (24)

dive = p, (25)

divb = 0, (26)

где e — напряженность электрического поля, b — магнитная индукция, р — плотность зарядов, pv — плотность тока (v —средняя скорость заряженных частиц).

Будем описывать частицы кваптовомеханически. Пусть г|) — одноэлектронная волновая функция. Тогда для плотностей заряда и тока имеем

Р=-егь*г|), (27)

pv= —-1е(г|)*уг|) + гру*гр*), (28)

где

V = —- (р —- а)

и где, в свою очередь, р — импульс, а — векторный потенциал действующего на электрон электромагнитного поля.

Как следствие уравнений (23), (25) получается уравнение непрерывности

div pv + р = 0. (29)

С помощью системы уравнений (23)—(26) можно изучать, как !изменяется состояние вещества, на которое падает первичная {Монохроматическая волна от источников, расположенных вне

Copyright © 2007-2012 Zomber.Ru

Использование материалов сайта возможно при условии указания активной ссылки
Решить химию