или в индексных обозначениях

U(T) = N [ J u (г; 0)rfa-va§0au(r, 0) do + . . . ] . (38)

V V

Уравнения (37), (38) представляют собой разложение величины U(г) по молекулярным моментам (и может быть плотностью заряда, плотностью поляризации, плотностью углового момента и т. д.).

6. Усреднение микроскопических уравнений Максвелла

Соотношения (30) для распространения электромагнитной волны подставим в максвелловские уравнения (23)—(26) для микроскопических величин и получим

rotb-^-e = -ip, (39)

rote + -ib = 0, (40)

dive = — divp, (41)

div b = 0. (42)

Приведенные уравнения легко осреднять, как это отмечает Розен-фельд [15], поскольку процедура осреднения перестановочна с дифференцированием по времени и положению. В результате усреднения получим

rot В—~Е = ~Р, (43)

rotE + J-B = 0, (44)

div E = -div Р, (45)

div B = O. (46)

Уравнение (45) можно также представить в виде

div D = 0, (47)

D = E + P. (48)

Полагая D = eE, где е — диэлектрическая проницаемость, не зависящая от положения точки в пространстве, получим

div E = 0, div P = 0, (49)

откуда следует, что электромагнитные волны являются поперечными. Исключая В из уравнений (43), (44), приходим к волно-

Copyright © 2007-2012 Zomber.Ru

Использование материалов сайта возможно при условии указания активной ссылки
Решить химию