вому уравнению

rot rot E + -1-Е = - J-P, (50)

которое с использованием выражений (49) принимает вид

AE-JrE = JpP. (51)

Последнее уравнение согласуется со следующим утверждением Крамерса [10]: «Следует учитывать только электрическую поляризацию среды; намагничение, осциллирующее с частотой v, не нужно рассматривать. Получение правильных результатов, когда в расчеты явно включается намагничение, затруднительно [14]».

Намагничение сразу появляется, если в формулах (43)—(46) электрическую поляризацию P выразить через молекулярные моменты [уравнения (38)]

^«(r) = iV[^pa(r; 0) do-V3^OpPa (г; cr)da+...] ; (52)

V V

первый интеграл представляет a-компоненту среднего дипольного момента молекулы с центром в точке г, второй интеграл можно преобразовать к виду

Ve ^ о0а (г; в) do=— [сфу] V3 [укр] J- ^ Oj1P11 (г; 0) do +

V V

+ VB ^ y{aapB(r; в) + овра(т; о)} do, (53)

V

в котором [ару] — антисимметричный единичный тензор, причем [ару] = 1, если а, р, у равны соответственно х, у, z или циклической перестановке этих значений; [ару] = —1, если а, р, у = = z, у, х или циклической перестановке этих значений; [ару] = О во всех остальных случаях. Первый интегральный член в правой части (53) дает антисимметричную часть момента второго порядка, ниже обозначаемого просто как <$ц или Яу> производная этого момента по времени является магнитным моментом, помноженным на скорость света, cmv. Второй интегральный член в (53) дает а,р-компоненту квадрупольного момента. Вводя сокращенные обозначения

Pa (г) = ^ Pa (г; 0) do, (54)

V

91у (г) = [ару] qaa (г) = J- [ару] J appv (г; 0) do; ma = ± qaa, (55)

V

qa& (г) = у § {aapp (г; 0) + сгрра (г; 0)} do, (56)

Copyright © 2007-2012 Zomber.Ru

Использование материалов сайта возможно при условии указания активной ссылки
Решить химию