где интегрирование ведется по всему объему образца V с исключенной корреляционной сферой s (г). Макроскопическая напряженность Е, входящая в уравнения Максвелла, дается формулой

V

Еа = Ееа + (VaVB + таЬ) § f^Lpf^dv' (112)

s(r)-»0

(ср. гл. 6 в книге [9], где подробно обсуждается различие между статическими полями E и EL).

Отличие формулы (111) от (112) связано с тем, что положение исключенной сферы s(r) зависит от положения точки г; разность между выражениями (111), (112) можно представить в виде некоторого поверхностного интеграла по s(r). Этот интеграл состоит из двух частей. Первая часть не зависит от выбора размеров s(r); вторая зависит и стремится к нулю, когда размеры s(r) приближаются к нулю. Поэтому второй частью разностного интеграла можно пренебречь. Учет только первой части ведет к известному результату

EL = E + у P = E + у Pm + у rot Qa. (ИЗ)

На самом деле, выражение для EL, использованное Маскантом [12] и Тервилем [17, 18], имеет вид

V V

EiI=El+ I FaB(r, v')P^{v')dv'+ I [BY6]{?;.FaB(r, t'))(^(t')dv',

s(r) s(r)

(114)

оно не совпадает с (111). Выражения (114), (111) отражают различные точки зрения, существующие в отношении учета вкладов от элементов объема среды dv' в поле в точке г. Выражение (111) основывается на допущении, что эти вклады обусловлены только поляризациями, имеющимися в элемептах объема dv'; выражение (114) основывается на предположении, что важны также и другие молекулярные моменты в элементах объема dv'. Разность (111), (114) представляется поверхностным интегралом

V S

I \ho] VHFeB (г, г') Ql (r')} dv' = ^ [Вуб] nyFag (г, г') Qj (r') dS',

S(V)

(115)

который берется по внешней поверхности образца; при этом интеграл по поверхности корреляционной сферы обращается в нуль. Можно показать, что приведенный интеграл по внешней поверхно-

сти образца в точности компенсирует слагаемое у rot Qa в фор-

17-1286

Copyright © 2007-2012 Zomber.Ru

Использование материалов сайта возможно при условии указания активной ссылки
Решить химию