В случае когда направление распространения падающей волны перпендикулярно внешнему полю F0, мы имеем

Пх = nx=0cos2 х + Пх=9о° sin2x, (59)

где х — угол между внешним полем Fa и направлением поляризации падающей волны е. Комбинация выражения (59) с формулами для интегралов, приведенных в приложении1 в работе [16], дает

^ lilj dx=^ dr = ~ 8и, (60)

^ I'il'jhkdx= -^-(3COS2X-I) (36^7 + SbjAi — 28u8kl) + -|~80-8W.

(61)

Подставляя формулы (60), (61) в (57), будем иметь

Пх Ы=+Fi { 4- рй« V +

sva 3va L *

+ ± (3 cos2 х — 1) • {P2 [3 (m*u.)2 — p2] + 3p (m*am* — a) —

- P (2«(1) - &i2)) rt + W [ Ж ^ ] v e [ ^ +

-f Aa + 5R(1)Au. + (3 cos2 x — 1) {p [3 (m» (m*afi) — ((TAu)] + + -|- (m* Aam* - Aa) —i- (2R(1) - 3R(2)) А Ц } ] +

+w [ Ir ^r1 ] ve [ T - T Рм ^ rt - T мд« -

- у MR(1)Au. -j- •^- (3 cos2 x -1) ■ {3 (ni*Au.)2 - (Ap)2 -

— 2PM [3 (in*(i) (m* A(i) — (TiA(I)] — 3M [m*Aam* — Aa] -f

+ M(2R(1)-3R(2)) Дц}]} ,

где R(1), R<2) даются формулами (46), (47) соответственно; a дается формулой (44).

В рассматриваемой аппроксимации (в разложении оставляются члены до членов со второй производной от e/v включительно) имеем

j -LJL (M 1 = (dlnjeyvn m ГД_ ,щ 1

LOe dv v V / J va v rfv / va he l e* dv2 v v / J v0 ' v 7

1 В приложении в работе [16] величины lu l\ определяются иначе, чем здесь.

Copyright © 2007-2012 Zomber.Ru

Использование материалов сайта возможно при условии указания активной ссылки
Решить химию