Спектроскопия ядерного магнитного резонанса (ЯМР)

9.3.2. Физические основы спектроскопии ЯМР Свойства ядер

Сигналы ЯМР можно получить только на ядрах, обладающих ядерным угловым моментом Р и магнитным моментом рь. В соответствии с классическими представлениями, предполагается, что атомные ядра, имеющие сферическую форму, вращаются вокруг оси (рис. 9.3-2). Величина углового момента Р вычисляется по уравнению 9.3-1.

Р=^ЩТ\)^ (9.3-1)

где h — постоянная Планка, I — спиновое квантовое число, обычно просто называемое ядерным спином.

Р.»

Рис. 9.3-2. Классическое представление углового момента Р и магнитного момента /х ядра.

Магнитный момент /х связан с Р соотношением

(1 = 7Р (9.3-2)

где 7 — коэффициент пропорциональности, постоянный для определенного типа ядер (т. е. каждого изотопа каждого элемента). Комбинируя уравнения 9.3-1 и 9.3-2, получим выражение для величины магнитного момента:

/х =4/7(7+1)^7 (9.3-3)

Ядра с I = 0, следовательно, не обладают магнитным моментом, и их нельзя наблюдать методом спектроскопии ЯМР. Особенно важен для нас тот факт, что к таким нуклидам относятся ядра 12С и 160 (табл. 9.3-1).

Таблица 9.3-1. Спин I, естественная распространенность (96) и частоты ЯМР (МГц) для некоторых имеющих практическое значение ядер в магнитном поле Во = 2,3488 Тл

Часть 1 (страницы 1-100)

Часть 2 (страницы 101-200)

Часть 3 (страницы 201-300)

Часть 4 (страницы 301-400)

Часть 5 (страницы 401-500)

Часть 6 (страницы 501-600)

Часть 7 (страницы 601-726)

Скачать всю книгу в формате djvu

Как читать файлы формата djvu

Copyright © 2007-2012 Zomber.Ru

Использование материалов сайта возможно при условии указания активной ссылки
Решить химию